中科大《电磁学》国家精品课程
1、课程介绍
自从1958年中国科学技术大学创立以来，电磁学便指定为全校本科生的必修基础课，著名的物理学家严济慈副校长亲自主讲该课程并培养了一大批青年教师，严济慈先生生动、严谨的讲授使连续五届的大学生终身受益，建立了优良的教风和学风。继承严老的教学风范，一大批优秀的青年教师脱颖而出，除了文化大革命的近7年的停课，三十多年的教学积累，使电磁学课程的教学走向成熟。近十年来，每届学生都在1000人以上，近五年已达到每届1800多人，约开18个教学班，主讲教师队伍达26人，他们来自于各种类型的物理系，在学校教务处统一指挥下，建立了跨系的电磁学教学组，教师队伍相对稳定，规范了教学研讨活动，形成了一支老中青相结合，比例适当的优秀群体。1994年通过正式评审，该课程成为中国科学技术大学物理类最早建成的一类课程。在每年的教学检查中，学生对《电磁学》课程的评价非常满意。1999年被安徽省教委评为“省级重点课程”，同年被国家教育部审定为“国家理科基础创建名牌课程项目”，2000年被评为“国家理科基地名牌课程创建优秀项目”，2001年获中国科学技术大学教学成果一等奖，安徽省教学成果二等奖。他们编写出版了两种《电磁学》教材（分别由高等教育出版社，1994年，中国科学技术大学出版社，1997年出版)，一种为物理型系学生使用，另一种为非物理型的理工科系学生使用，使用多年并分别获得校优秀教材一等奖和二等奖。在90年代初他们就制作了多媒体教学辅助软件，近几年又制作了网上课程教案。编写了课外教学参考资料、习题解答，开展了电磁学课程课外系列讲座，为学生开拓眼界，还组织学生做小论文，开展优秀小论文竞赛，这些资料都已上网，并不断充实，取得了明显效果，这些教学成果也多次应邀在全国高校电磁学教学研讨会上报告，得到兄弟院校同行的广泛好评。
2、教材
1. 《电磁学》，胡友秋、程福臻、刘之景，1997年，高等教育出版社
2 .《电磁学》，张玉民、戚伯云，2000年，科学出版社
参考文献目录
1.《电磁学》，赵凯华、陈熙谋，2003年4月，高等教育出版社
2.《电磁学专题研究》，陈秉乾、舒幼生、胡望雨，2001年12月，高等教育出版社
3.《电磁学》《伯克利物理学教程》第二卷，（美）E.M.珀塞尔著，南开大学物理系译，1979年6月，科学出版社
4.《物理学》第二卷第一册，[美]D.哈里德，R.瑞斯尼克著，李仲卿等译，1979年6月，科学出版社
5.《普通物理学》第二卷，C.З.福里斯，A.B.季莫列娃著，梁宝洪译，1958年11月，高等教育出版社
6.《电磁学》第二版，贾起民，郑永令，陈暨耀，2001年1月，高等教育出版社
7.《电磁学》，陈秉乾、王稼军编著，2003年5月，北京大学出版社
3、授课教案
http://www.bb.ustc.edu.cn/jpkc/shengji/dcx/skja/ch1-1.pdf">第一章 真空中的静电场 第一节 电荷守恒（.pdf）</a></p>
http://www.bb.ustc.edu.cn/jpkc/shengji/dcx/skja/ch1-2.pdf">第一章 第二节 库仑定律（.pdf）</a></p>
http://www.bb.ustc.edu.cn/jpkc/shengji/dcx/skja/ch1-3.pdf">第一章 第三节 叠加原理（.pdf）</a></p>
http://www.bb.ustc.edu.cn/jpkc/shengji/dcx/skja/ch1-4.pdf">第一章 第四节 电场强度（.pdf）</a></p>
http://www.bb.ustc.edu.cn/jpkc/shengji/dcx/skja/ch1-5.pdf">第一章 第五节 高斯定理（.pdf）</a></p>
http://www.bb.ustc.edu.cn/jpkc/shengji/dcx/skja/ch1-6.pdf">第一章 第六节 环路定理（.pdf）</a></p>
http://www.bb.ustc.edu.cn/jpkc/shengji/dcx/skja/ch1-7.pdf">第一章 第七节 电势（.pdf）</a></p>
http://www.bb.ustc.edu.cn/jpkc/shengji/dcx/skja/ch2-1.pdf">第二章 稳恒电流 第一节 物质的电性质（.pdf）
http://www.bb.ustc.edu.cn/jpkc/shengji/dcx/skja/ch2-2.pdf">第二章 第二节 电容与电容器（.pdf）
http://www.bb.ustc.edu.cn/jpkc/shengji/dcx/skja/ch2-3.pdf">第二章 第三节 稳恒电流与稳恒条件（.pdf）
http://www.bb.ustc.edu.cn/jpkc/shengji/dcx/skja/ch2-4.pdf">第二章 第四节 欧姆定律（.pdf）
http://www.bb.ustc.edu.cn/jpkc/shengji/dcx/skja/ch2-5.pdf">第二章 第五节 电源与电动势（.pdf）
http://www.bb.ustc.edu.cn/jpkc/shengji/dcx/skja/ch2-6.pdf">第二章 第六节 基尔霍夫定律（.pdf）
http://www.bb.ustc.edu.cn/jpkc/shengji/dcx/skja/ch3.pdf">第三章 真空中的静磁场（.pdf）
http://www.bb.ustc.edu.cn/jpkc/shengji/dcx/skja/ch4.pdf">第四章 电磁感应（.pdf）http://www.bb.ustc.edu.cn/jpkc/shengji/dcx/skja/ch5.pdf">第五章 交流电路（.pdf）
http://www.bb.ustc.edu.cn/jpkc/shengji/dcx/skja/ch6.pdf">第六章 真空中的电磁理论（.pdf）
http://www.bb.ustc.edu.cn/jpkc/shengji/dcx/skja/ch7.pdf">第七章 静电场与物质的相互作用（.pdf）
http://www.bb.ustc.edu.cn/jpkc/shengji/dcx/skja/ch8.pdf">第八章 磁介质（.pdf）
http://www.bb.ustc.edu.cn/jpkc/shengji/dcx/skja/ch9.pdf">第九章 介质中的电磁理论（.pdf）
4、其他资源
http://www.bb.ustc.edu.cn/jpkc/shengji/dcx/qtzy/students.htm2002年小论文竞赛
http://www.bb.ustc.edu.cn/jpkc/shengji/dcx/qtzy/2003.htm"2003年小论文竞赛
http://www.bb.ustc.edu.cn/jpkc/shengji/dcx/qtzy/dcx.htm课外专题报告
http://www.bb.ustc.edu.cn/jpkc/shengji/dcx/qtzy/dcxhb.pdf教与学参考资料(.PDF
http://www.bb.ustc.edu.cn/jpkc/shengji/dcx/qtzy/baogao.ppt实行多元化教学，全面提高《电磁学》的教学质量(.PPT
Blog: 行走在路上，追逐着梦想
求助者 朱昱昌
现在，我遇到了3个在极端状态下其结果却极端简单的电磁学方面的习题。可是，我得出的简单结果却与一些基本定理或原理发生矛盾。恳求诸位电磁学老师帮忙，看看到底是我的题设条件不规范，还是我的解题方法不正确？我认为，搞清楚这3个习题很重要，即便证明是我错了，也很有价值。因为，你们在教学中把我的错误与你们的正确进行对照讲授这3个习题，一定会很生动。这样，你不仅帮助了我，也会对很多同学有益。所以，恳请诸位电磁学老师不吝赐教。
请点击后面链接阅读全文
http://zhuyuchang08.blog.163.com/blog/static/4636608320091157290313/
摘要：本文揭示了铁磁介质近距对称放大磁场效应，阐述了这种“近距对称放大磁场效应”在电磁产品中的具体应用价值。
关键词：铁磁介质 定子 转子 近距对称放大 磁场
1、铁磁介质近距对称放大磁场效应的发现
我偶然发现：用一块扁方形永磁铁（两个大平面为磁极）吊吸一个螺杆与槽轮在下的连接体，吊不住；如果再串联一块相同的永磁铁就吊住了。但是，当我把上面这块串联的永磁铁换成一个螺母后，也能吊吸住这个螺杆与槽轮在下的连接体；当我把这个螺母放在永磁铁的下面时，仍然吊不住这个螺杆与槽轮在下的连接体。而且，在永磁铁的下面越加铁块越吊不住这个螺杆与槽轮在下的连接体。这个实验说明了什么呢？经过初步实验证明，这种现象与永磁铁的长经比有关。当永磁棒的极向长度远远大于直径时，这种现象就不明显了。也可以说，当磁场的最大径向尺度越大于磁场的极向尺度时，这种近距对称放大磁场效应就越显著。直觉告诉我们，这种铁磁介质近距对称放大磁场效应，很可能与磁场的极向尺度存在反比关系，与磁场的最大径向尺度存在正比关系。
2、铁磁介质近距对称放大磁场效应的应用
在现实的电磁产品中，虽然没有明确阐述“铁磁介质近距对称放大磁场效应”，但是很多具体实例都能体现这种“铁磁介质近距对称放大磁场效应”。例如；电动机定子铁芯的外圆与转子铁芯之间，就存在这种近距对称放大磁场效应。又如：发电机的定子铁芯与转子上的磁场之间，也存在这种近距对称放大磁场效应。这个近距对称放大磁场效应，是沿转子上的磁场方向由定子铁芯相对应的两部分构成的。再如：电磁吊吸盘的上下铁质壳体，也存在这种近距对称放大磁场效应。是否可以这样说：虽然人类已经在利用这种“铁磁介质近距对称放大磁场效应”，但是还没有明确认识它呢？或者说，现在还只是停留在感性认识阶段，还没有发展到理性认识阶段。因为，在电磁产品的研究中，目前还没有发现关于如何缩短磁场的极向尺度、扩大磁场的径向尺度的研究或标准。虽然已经发现长轴电动机的一些优势，但是可能没有发现其真正的理论依据。所以，对于“铁磁介质近距对称放大磁场效应”，如果人们能够从感性认识上升到理性认识，可能对提高电磁产品的激磁效果、减少耗电会有很大帮助。
3、结论
“铁磁介质近距对称放大磁场效应”，很可能与霍尔效应有雷同之处。如果设磁场的最大径向尺度为D，磁场的极向尺度为L，K为待定系数，P为“铁磁介质近距对称放大磁场效应”的放大值。则有，P=K(D/L)。当然，这个公式只是主观推测，必须经过实验验证才能成立。我知道霍尔效应的理论依据是洛伦兹力。但是，“铁磁介质近距对称放大磁场效应”的理论依据是什么呢？我不清楚。不过，我明白：我没有发现相关文献记载“铁磁介质近距对称放大磁场效应”，不等于没有相关文献记载；我没有找到“铁磁介质近距对称放大磁场效应”的理论依据，不等于别人也不知道它的理论依据。所以，我衷心希望广大电磁理论爱好者帮忙，查找相关文献记载，找到“铁磁介质近距对称放大磁场效应”的理论依据。
朱昱昌 2009-01-10 写于 吉林省四平市
1、我们应该客观评估教材，要用发展的眼光审视教材
………………………………………………………………………..
2、在基本概念和基本定义上出现的某种差异，很可能就是一个错误定理所暴露出来的破绽。所以我们应该倡导“一丝不苟”的治学精神，抓住一点蛛丝马迹就要深入分析，搞清楚到底是怎么一回事。
…………………………………………………………………………
3、如果发现两个定理的推导结果矛盾，就有可能找到其中一个定理的颠覆性反例。
这不是偶然。
我是电磁学爱好者，搞了一点颠覆性研究。很希望与你们交流商榷。我个人认为，《电磁学》的内容本身就不完全是精品，如果照本宣科很难成为精品课。请你们想想关于螺线管内部磁场，通过毕奥、萨法尔定律和安培环路定律证明它是收敛的。可是，串联线圈的全磁通是发散的。难道螺线管不是串联线圈吗？如此等等，不止一处。当然，教师没有权利决定哪个定理是错误的。但是，我认为教师既要讲明教材内容，也可以说清楚个人的不同看法。并声明：教材内容是依据，个人看法是参考。这样，有可能会激发学生的研究兴趣，逐渐培养学生的自主创新精神。今天先说到这里，以后慢慢说。希望你们能和我交流交流。
现在《电磁学》中的一些定理基本上是建立在“每一条电场线上的电场强度都是处处匀强”和“每一条磁感应线都是无限长”这个基础上的。这个观点非常错误。我在《质疑电场高斯定理》一文，通过具体实例证明：两个相等的曲面通过的电场线条数相等，不等于它们的电场强度通量也相等。把电场线通量和电场强度通量混淆起来是非常错误的。这个具体实例还说明：一条电场线上的电场强度，不一定是处处匀强的。一般来说，一条电场线上某一点的电场强度的大小，应该服从库仑定律，与该点到场源的距离有关。
请大家发表自己的看法。
貌似我们班一娃就考得中科大的微波方向的研究生
请教《电磁学》精品课的老师：
在《电磁学》教材中，首先用磁力公式定义了磁感应强度B，B为矢量。B的单位是T。后来又用“通过某点且垂直于磁感应强度B的单位面积的磁感应线数（即磁感应线密度）定义该处磁感应强度B的大小”。即B为单位面积的线通量。线通量是标量，不是矢量。我的分析对吗？
程守洙《普通物理学》定义：“通过一给定曲面的总磁力线数，称为通过该曲面的磁通量。”
刘银春《大学物理教程～实物与场》定义：“在磁场中，通过一给定曲面的磁感线总数称为通过该曲面的磁通量，用Ф表示。”磁感应强度通量的单位是Wb, 1Wb=1T×1m2 （一般记作Bm2）。请问，1Wb等于多少条磁感应线？
希望《电磁学》精品课的老师出来和我们交流交流，这都是你们讲授的内容。
我觉得不对!定义已经很明确告诉你了,这是定义的大小!并没有说没有方向!为什么你就断定是标量呢？
本人现欲想做兼职，有意者来电来函咨询，本人承接以下业务：苦力搬运，装卸，车工，钳工，焊工，水电工，瓦工，砸墙，砌墙，筛沙，油漆，通水道，贴瓷砖，拆洗油烟机，拆装空调，汇编，PC游戏开发，网络游戏代练。网络维护管理，三维建模，照片上色，平面设计，建筑效果图，flash动画，硬件设计,电路板设计，单片机开发, 四六级替考，办证，代开发票，黑枪，黑车，暗杀，洗钱，要债，洗头，搓澡，按摩，刮痧,拔火罐，算命，割双眼皮…另：本人长期代写小学生寒、暑假作业。替小学生欺负其他同学（年龄在10岁以下）有意者请与本人联系
朱昱昌
B环量单位的一般形式
请教《电磁学》精品课老师：
我认为：一般教材没有说明B环流的单位是T×m,一般形式为Bm 。因为应用安培环路定理在螺线管内外环流的结果是Bl。所以，由Bl=µ0NI 推得：B=µ0nI/m 。Bm=µ0nI，为环量单位的一般形式。不能直接用B环量单位的一般形式Bm代替B。现在的教材中，普遍存在用B环量单位的一般形式Bm代替B的错误。弄清楚了这个基本概念，我们应该清楚：对于长直螺线管内部磁场而言，安培环路定理的结果是B环量单位的一般形式，即Bm =µ0nI ；螺线管内轴线磁场表达式 B=（µ0nI/2）（cosβ2-cosβ1）的内点极限值µ0nI是磁感应强度B，即µ0nI=B。虽然这两个公式的结果都是µ0nI，但是它们各自的单位和意义是完全不同的。由此可以看出它们的矛盾。
摘要：本文首先通过矢量和标量的差异，揭示了用电场线密度取代电场强度是荒谬的。然后，列举了两个曲面的电场线通量相等而电场强度通量不等的具体实例。
关键词：电场线 电场强度 通量 高斯定理
在《电磁学》教材中，首先是用电场力定义了电场强度E=F/ q0，E为矢量。电场强度的单位是N/C(或V/m)。这个原始定义是完全正确的。但是，然后又普遍“规定用通过某点且垂直于电场强度E的单位面积的电场线数（即电场线密度）定义该处电场强度E的大小”。即E为单位面积的线通量。线通量是标量，不是矢量。这个补充定义是完全错误的。另外，1个电场强度单位1N/C等于多大单位面积通过多少条电场线？根本无法换算。
如文献[1]P19是这样定义的“在电场中任一点处，通过垂直于E的单位面积的电力线数等于该点处E的量值。”
文献[2]P98是这样定义的“在电场中任一点取一垂直于该点场强方向的面积元，使通过单位面积的电场线数目等于该点场强的量值。”
文献[3]P30是这样定义的“电场线疏的地方场强小，密的地方场强大。”
文献[4]P23是这样定义的“电场中某点电场强度的大小等于该点处的电场线数密度，即该点附近垂直于电场方向的单位面积所通过的电场线条数。”
这些错乱定义的目的就是要把E通量和线通量完全等同起来混为一谈。
如文献[1]P24是这样定义的“通过电场中任一给定面的电感线总数，称为通过该面的电感通量或电通量。”
文献[2]P99是这样定义的 “在静电场中，我们把通过某一面积的电场线的总数，称为通过该面积的电场强度通量（也称为E通量）。”
文献[4]P24是这样定义的：“通过此面元的电场线条数就定义为通过这一面元的电通量。”
请点击后面链接阅读全文
http://blog.163.com/zhuyuchang08/blog/static/463660832009213103716517/edit/
摘要：本文首先通过矢量和标量的差异，揭示了用磁感应线密度取代磁感应强度是荒谬的。然后，列举了两个曲面的磁感应线通量相等而磁感应强度通量不等的具体实例。
关键词：磁感应线 磁感应强度 通量 高斯定理
现在，在《电磁学》教材中，开始已经用磁力公式定义了磁感应强度B，B为矢量。B的单位是T。这个原始定义是完全正确的。但是后来又用通过某点且垂直于磁感应强度B的单位面积的磁感应线数（即磁感应线密度）定义该处磁感应强度B的大小，即B为单位面积的线通量。线通量是标量，不是矢量。这个补充定义是完全错误的。而且，1个磁感应强度单位1T等于多大单位面积通过多少条磁感应线？根本无法换算。
如文献[1]P105是这样定义的“通过磁场中某点处垂直于B矢量的单位面积的磁力线数等于该点B矢量的量值。”
如文献[2]P141是这样定义的“通过某点且垂直于磁感应强度B的单位面积的磁感应线数（即磁感应线密度）定义该处磁感应强度B的大小。”
如文献[3]P110是这样定义的“正如电场线的疏密反映了电场强度的大小一样，磁感应线的疏密也反映磁感应强度的大小，即磁感应线密集的地方磁感应强度B大，磁感应线稀疏的地方磁感应强度B小。”
这些错乱定义的目的就是要把B通量和线通量完全等同起来混为一谈。
如文献[1]P106是这样定义的“通过一给定曲面的总磁力线数，称为通过该曲面的磁通量。”
如文献[2]P141是这样定义的“在磁场中，通过一给定曲面的磁感线总数称为通过该曲面的磁通量，用Ф表示。”
请点击后面链接阅读全文
http://blog.163.com/zhuyuchang08/blog/static/46366083200911094337950/edit/
关于电磁场的正确描述问题
摘要：本文认为电磁学教材中关于电磁场的描述是不正确的。并指出它是产生错误推理推论的认识基础。
关键词：电场线 电场强度 磁感应线 磁感应强度
如何描述电磁场，反映了人们对电磁场的认知程度，也是产生不同推理推论的认识基础。
1、关于电场如何描述问题
现在的《电磁学》普遍认为，一个孤立正电荷所激发的电场线会弥散在整个空间，每一条电场线都是无限长的，每一条电场线上的电场强度都是处处匀强的。这就是《电磁学》中产生推理推论的认识基础。电场高斯定理就是建立在这种认识基础上的。实践证明：这种认识与能量守恒定律矛盾，是错误的。一个孤立正电荷所激发的电场线不可能会弥散在整个空间，只能弥散在一个有限的局部空间内。每一条电场线都不会是无限长的，只能是有限长的。每一条电场线上的电场强度都不是处处匀强的。
请点击后面链接阅读全文
http://blog.163.com/zhuyuchang08/blog/static/463660832009213105433702/edit/
摘要：本文追根溯源，先从基本概念上找到虚假定理的荒谬起点。然后，通过极端简单鲜明的具体反例，给出了静电场高斯定理、环路定理和恒磁场高斯定理、环路定理的颠覆性证明。
关键词：电场强度 磁感应强度 环路定理 高斯定理
麦克斯韦方程组系指由赫兹进一步精炼成的四个完美对称的定理。即电场一个闭合环路定理，对应磁场也一个闭合环路定理；电场一个闭合曲面定理，对应磁场也一个闭合曲面定理。 当然，这四个定理都不是麦克斯韦发现和证明的。但是，这四个定理以麦克斯韦方程组的形式在电磁学中占有极其重要的地位，被极力推崇，称其可以解释一切电磁现象。可是，我经过多年的研究结果证明，在静电场和恒磁场麦克斯韦方程组的每个定理都存在诸多反例。
1、颠覆静电场高斯定理的反例及证明
请点击后面链接阅读全文
http://blog.163.com/zhuyuchang08/blog/static/463660832009213105818712/edit/
关键词：电磁学 均匀带电直线 电场分布 镜像反射变换
引言
面向21世纪课程教材的《电磁学》虽然有诸多改进和提高，但也残留个别原始的粗糙和错误。如关于均匀带电直线电场的矢量分析和矢量叠加，完全是从主观假设出发，根本没有经过严格验证。不过，新概念物理教程的《电磁学》教材引进了极矢量、轴矢量概念和镜像反射变换原理，为我们识别这些粗糙，纠正这些错误，提供了有效可靠的工具。
摘要：在电磁学中，应用安培环路定理推导螺线管内部磁场是收敛的．但是，当线圈内半径R小于m/2n时，这个收敛结论就能导致 “整体小于个体”的逻辑错误．而且，安培环路定理推导的这个收敛结论，还与全磁通原理矛盾，与磁场叠加原理相悖．另外，磁感应强度B在永磁棒内外环流的结果也不满足安培环路定理．这些事实说明安培环路定理的物理意义根本不成立．以前关于安培环路定理的认识和理解都是错误的。
关键词：螺线管 B环流 全磁通原理 磁场叠加原理 环路定理
引言
在电磁学中，关于螺线管内部磁场让人扑朔迷离，琢磨不透．应用安培环路定理推导长直螺线管内部磁场，B≡µ0nI，与线圈总个数N无关，显然是收敛的．但是，螺线管等价于N个相同线圈或电流环的串联结构，它的全磁通Ψ＝NΦ是发散的．由此可以推出螺线管内部磁场也是发散的．可是，同一物理过程只能有同一种结果，不可能有两种截然相反的结果．这就说明安培环路定理和全磁通原理之间存在着矛盾和冲突．100多年来，教授姑妄讲之，学生姑妄听之，昏昏然不知其所以然．谁也没有注意这个矛盾．揭示这个矛盾解决这个矛盾，就是电磁学基础理论研究的一个创新成果．
1、B环流和B环量的通俗解释
朱昱昌
我经过十几年的潜心研究和反复验证，终于澄清了：用安培环路定理推导螺线管内部磁场，则不分螺线管长短（乃至单个线圈）、也不分内半径大小、更不分轴线和非轴线，统统都是一样，B≡µ0nI（n为单位长度单元线圈个数，是给定常量）。其特点就是：螺线管的内部磁场与线圈内半径完全无关，与螺线管的长度完全无关。这叫什么破定理？简直是荒谬绝伦！
我与他人合作，以“关于螺线管内部磁场收敛理论的颠覆性研究”为课题申请国家自然基金项目。国家自然基金委的专家评语却是： “安培环路定理已经得到大量实验证实，而申请人还试图证明其错误，立论有严重问题；磁场是矢量,两个不同电流元产生的磁场叠加后在某些点出现比一个电流元产生的磁场还要小实属正常，但申请人却认为‘整体小于部分’是逻辑错误，表明申请人基本概念不清，论证方法有问题，所得结论出现谬误在所难免。”
我相信，“时间会证明这样的评语纯属不懂装懂”！
不知“评议意见”说的“两个不同电流元”，是指什么不同？是电流元的电流环绕方向不同，还是电流元的方位不同？当然，磁场是矢量，矢量有方向，分正负。两个电流方向相反的电流元产生的磁场在某点叠加后会比某一个电流元产生的磁场还要小实属正常。但是，我们讨论的螺线管是这样定义的：把一根载流导线按右手定则沿直圆柱表面回绕一周就构成了一个闭合回路，叫做一个单元线圈（或电流环）。把一根载流导线按右手定则沿直圆柱表面紧密回绕N周就构成了一个直螺线管。显然，这个直螺线管就等于由N个相同的单元线圈按右手定则紧密串联而成。这个右手定则是：用右手弯曲的四指指向代表圆线圈中电流的环绕方向，则伸直的拇指指向沿着轴线上磁场的方向，水平向右，为正方向。这样，电流方向、磁场方向就都已经确定了。那么，请问：在这个螺线管中，能存在电流环绕方向不同的电流元吗？请问：哪个线圈或哪个电流元，能在这个螺线管内轴线上产生与右手定则方向相反的B矢量呢？显然都不可能。那么，在螺线管内轴线上两个正B矢量叠加后，会比其中一个B矢量小吗？显然也不可能。那么，这N个正B矢量叠加后，会比其中一个B矢量小吗？显然也不可能！但是，只要取线圈内半径R＜m/2n（即线圈内直径d小于线圈密度n/m的倒数），就恒有B≡µ0nI/m＜µ0I/2R．即安培环路定理恒能导出类似于“整体小于个体”的荒谬结论（此处把公式中的n姑且算做n/m，否则没法比较）。这就好比，我们说的是“两个正实数之和必然大于其中一个实数”，而“评议意见”却说“两个实数之和比其中一个实数还要小实属正常”。真不知道到底是谁基本概念不清？！逻辑上讲的“整体不能小于部分”是强调部分和整体的非负性。可见，“评议意见”所说的“两个不同电流元”，连他自己都不清楚到底是哪里的电流元？说得难听一点，这样的评语纯属故弄玄虚不懂装懂！
什么叫研究？请看看陈秉乾《电磁学专题研究》P630页对“载流直螺线管的磁场”的阐述。回过头来，再看看《电磁学》教材中对应用安培环路定理施加的约束条件，只能用安培环路定理推导长直螺线管中间的内部磁场。为什么？就是为了能与公式B=（µ0nI/2）（cosβ2-cosβ1）的内点收敛极限值µ0nI取得一致。因为，用安培环路定理推导长直螺线管两端的内部磁场，就不一致了，就暴露了矛盾。这足以看出这些电磁学家对“经典理论”的忠诚。实事求是才是科学家的风范，弄虚作假不是科学家应有的品德。这不能不让我联想起“文革”中的那些政客们良心泯灭，不管毛泽东说出什么样的错话他们都能理解出正确的含义，都能理解成颠簸不破的真理！
麦克斯韦在组建卡文迪许实验室时指出：“许多极为荒谬的主张，只要表达的语言和某些著名的科学术语相似，就会变得流行起来。凡此种种，大概就是人们给予科学的敬意吧。如果社会准备接受各种科学主张，那么，我们所要提供的就不仅是要普及和探索种种真实的科学原理，而且也要普及和培养一种健全的评判精神。”我认为现在就是缺少这种“健全的评判精神”。
事实胜于雄辩。在具体实例面前，一切为安培环路定理的辩解都是苍白无力的。
请看看下面实验：
把1根载有10A电流的导线按右手定则沿直径为10cm的铁棒表面紧密回绕100周，这时所产生的磁化热温度很高；而把这根载有10A电流的导线按右手定则沿直径为100cm的铁柱表面紧密回绕100周，这时所产生的磁化热温度就比前者低很多。这是为什么？这两个螺线管内部的磁场能与线圈半径无关吗？
同理，我们把1根载有10A电流的导线按右手定则沿直径为10cm的铁棒表面紧密回绕1周，这时所产生的磁化热温度很低，几乎感觉不到；而把这根载有10A电流的导线按右手定则沿直径为10cm的铁柱表面紧密回绕1000周，这时所产生的磁化热温度就会非常高，很快就会把导线烧毁。这是为什么？这说明螺线管内部的磁场能与线圈总个数N无关吗？
请电磁学大师们看看下面这个例题：
例题：设一长直螺线管，共有N个相同线圈,N可以充分大；单位长度内线圈个数为50，即线圈密度是n/m=50/m；线圈内半径R=m/100；线圈内电流强度为I=1A，线圈内电阻为0，这是不成文的规定。现在，应用安培环路定理关于长直螺线管内部磁场B≡µ0nI的推导结果，计算该长直螺线管内部轴线磁场并与其中一个线圈圆心O处磁场B0 ＝µ0I/2R 比较。你认为在哪合理，这个矩形闭合回路就是在哪选取的。
解：将R=m/100、I=1A、n=n/m=50/m代人公式
B≡µ0nI=µ0×(50/m)×A=µ050A/m；
B0 ＝µ0I/2R=µ0×A/2×(m/100)= µ050A/m .
这个结果，说明该长直螺线管内部轴线的磁场与其中一个线圈圆心O处磁场等价。
特别，当R＜m/100 时，B0 ＝µ0I/2R＞µ050A/m ，恒有B≡µ0nI/m＜µ0I/2R．即恒有“整体小于个体”的荒谬结论。
请你们求求这个长直螺线管的全磁通和电动势？请你们和上面的实验比较一下，看看会出现什么矛盾？
我非常诚恳地希望你们能够客观地实事求是地评价这个问题。希望你们不要过于看重自己的面子，放弃自己的偏见吧！
朱昱昌 2009-6-9写于四平